一般相対性理論の記事（2ページ）

Motion of the Solar System's barycenter relative to the Sun

重心（バリセンター）が解き明かす天体のダイナミクス

重心バリセンター天体力学二体問題

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Astronaut John Young jumping on the Moon, illustrating that the gravitational pull of the Moon is approximately 1/6 of Earth's. The jumping height is limited by the EVA space suit's weight on the Moon of about 13.6 kg (30 lb) and by the suit's pressurization resisting the bending of the suit, as needed for jumping.[1][2]

表面重力の科学天体の質量と半径がもたらす影響

表面重力万有引力の法則天体物理学脱出速度

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The shapes of two massive galaxies in this image evolved under the effects of gravity.

重力の科学ニュートンからアインシュタイン、そして現代宇宙論まで

重力万有引力の法則一般相対性理論アイザック・ニュートン

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重力の科学ニュートンからアインシュタイン、そして現代宇宙論まで

重力万有引力の法則一般相対性理論ニュートン

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Courtesy NASA Marshall Space Flight Center and University of Alabama in Huntsville

フリードヴァルト・ヴィンターベルク核推進と相対性理論に挑んだ理論物理学者

フリードヴァルト・ヴィンターベルク理論物理学核ロケット推進一般相対性理論

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スピンテンソル時空における回転運動の数学的記述

スピンテンソルエネルギー・運動量テンソルネーター電流角運動量

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アインシュタインテンソルと一般相対性理論の数学的構造

アインシュタインテンソル一般相対性理論アインシュタイン方程式時空の曲率

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$The second-order Cauchy stress tensor T {\displaystyle \mathbf {T} } describes the stress experienced by a material at a given point. For any unit vector v {\displaystyle \mathbf {v} } , the product T ⋅ v {\displaystyle \mathbf {T} \cdot \mathbf {v} } is a vector, denoted T ( v ) {\displaystyle \mathbf {T} (\mathbf {v} )} , that quantifies the force per area along the plane perpendicular to v {\displaystyle \mathbf {v} } . This image shows, for cube faces perpendicular to e 1 , e 2 , e 3 {\displaystyle \mathbf {e} _{1},\mathbf {e} _{2},\mathbf {e} _{3}} , the corresponding stress vectors T ( e 1 ) , T ( e 2 ) , T ( e 3 ) {\displaystyle \mathbf {T} (\mathbf {e} _{1}),\mathbf {T} (\mathbf {e} _{2}),\mathbf {T} (\mathbf {e} _{3})} along those faces. Because the stress tensor takes one vector as input and gives one vector as output, it is a second-order tensor.$